✨ Pulsar

À chaque image, le code calcule la distance angulaire entre l'angle de l'observateur et chacun des deux angles de faisceau antipodaux (beamAngle1 = angle + α, beamAngle2 = beamAngle1 + π), prend la plus petite des deux distances, et la convertit en une valeur de luminosité avec une chute gaussienne : intensity = exp(-Δ²/0.05). Ce nombre unique est poussé dans un tampon circulaire de 300 échantillons à chaque image et redessiné comme la ligne de profil d'impulsion défilante sur le canevas inférieur — cela n'a rien à voir avec le dégradé du cône de faisceau dessiné sur le canevas principal, qui est purement une largeur de rendu fixe de 0,15 radian.

Une fonction JavaScript distincte, et non le code de dessin du canevas, calcule Ṗ = 32π²·B²R⁶sin²α / (3c³·I·P) en utilisant les curseurs Période, champ B et Inclinaison ainsi que trois constantes fixes intégrées au code : vitesse de la lumière c = 3×10⁸ m/s, rayon stellaire R = 10⁴ m (10 km), et moment d'inertie I = 10³⁸ kg·m². À partir de ce Ṗ, l'âge caractéristique est τ = P/(2Ṗ) et la luminosité de ralentissement est L = 4π²I·Ṗ/P³ — tous deux recalculés en direct à chaque image d'animation.

Pas dans ce modèle 2D simplifié. Les deux angles de faisceau sont calculés comme la phase de rotation toujours croissante de l'étoile plus un décalage constant (angle + α et angle + α + π), donc chaque rotation complète balaie un faisceau à travers les 360° indépendamment de la valeur d'α — l'inclinaison ne fait que déplacer le moment où, dans la rotation, un faisceau s'aligne avec votre angle d'observateur, elle ne supprime jamais l'intersection. La visibilité d'un vrai pulsar dépend plutôt d'une géométrie 3D du cône de faisceau, où certaines combinaisons inclinaison/ligne de visée ne se croisent jamais réellement ; ce simulateur échange cette subtilité géométrique contre une image de phare 2D claire.

Ce sont une esquisse stylisée de lignes de champ dipolaire, pas un champ résolu : six courbes de Bézier sont redessinées à chaque image, chacune ancrée au centre de l'étoile et pivotée du même angle cumulatif qui pilote les faisceaux, espacées de 60° d'écart. Elles illustrent l'idée que les faisceaux d'émission sont liés à un axe magnétique en rotation, mais les formes des courbes elles-mêmes ne sont pas dérivées des équations de Maxwell ni d'une formule de champ dipolaire.

Le simulateur calcule toujours τ = P/(2Ṗ) en secondes en interne, le convertit en années en divisant par 3,15×10⁷, puis choisit l'unité qui garde le nombre affiché lisible : gigaannées si τ dépasse 10⁹ ans, mégaannées s'il dépasse 10⁶ ans, et kiloannées sinon. Déplacer les curseurs de champ B ou de Période vers des champs plus faibles ou des périodes plus longues pousse τ vers le haut et peut faire basculer l'unité affichée de kans à Mans à Gans.