✨ Púlsar

En cada fotograma, el código calcula la distancia angular entre el ángulo del observador y cada uno de los dos ángulos de haz antipodales (beamAngle1 = angle + α, beamAngle2 = beamAngle1 + π), toma la menor de las dos distancias, y la convierte en un valor de brillo con una caída gaussiana: intensity = exp(-Δ²/0.05). Ese único número se introduce en un búfer circular de 300 muestras en cada fotograma y se redibuja como la línea de perfil de pulso desplazable en el lienzo inferior — no tiene nada que ver con el degradado del cono de haz dibujado en el lienzo principal, que es simplemente un ancho de renderizado fijo de 0,15 radianes.

Una función de JavaScript separada, no el código de dibujo del lienzo, calcula Ṗ = 32π²·B²R⁶sin²α / (3c³·I·P) usando los controles deslizantes de Período, campo B e Inclinación junto con tres constantes fijas incorporadas en el código: velocidad de la luz c = 3×10⁸ m/s, radio estelar R = 10⁴ m (10 km) y momento de inercia I = 10³⁸ kg·m². A partir de ese Ṗ, la edad característica es τ = P/(2Ṗ) y la luminosidad de frenado de giro es L = 4π²I·Ṗ/P³ — ambas recalculadas en vivo en cada fotograma de la animación.

No en este modelo 2D simplificado. Ambos ángulos de haz se calculan como la fase de rotación siempre creciente de la estrella más un desplazamiento constante (angle + α y angle + α + π), así que cada rotación completa barre un haz por los 360° sin importar el valor de α — la inclinación solo desplaza cuándo, en la rotación, un haz se alinea con tu ángulo de observador, nunca elimina la intersección. La visibilidad de un púlsar real depende en cambio de la geometría 3D del cono de haz, donde algunas combinaciones de inclinación/línea de visión genuinamente nunca se cruzan; este simulador cambia esa sutileza geométrica por una imagen clara de faro en 2D.

Son un boceto estilizado de líneas de campo dipolar, no un campo resuelto: se redibujan seis curvas de Bézier en cada fotograma, cada una anclada en el centro de la estrella y rotada por la misma variable angle acumulativa que impulsa los haces, espaciadas 60° entre sí. Ilustran la idea de que los haces de emisión están ligados a un eje magnético giratorio, pero las formas de las curvas en sí no se derivan de las ecuaciones de Maxwell ni de ninguna fórmula de campo dipolar.

El simulador siempre calcula τ = P/(2Ṗ) en segundos internamente, lo convierte a años dividiendo por 3,15×10⁷, y luego elige la unidad que mantiene el número mostrado legible: gigaaños si τ supera los 10⁹ años, megaaños si supera los 10⁶ años, y kiloaños en caso contrario. Arrastrar los controles deslizantes de campo B o Período hacia campos más débiles o períodos más largos empuja τ hacia arriba y puede cambiar la unidad mostrada de kyr a Myr a Gyr.