Ω = — рад/с
Цей симулятор моделює пульсар як магнітний диполь, що обертається, за класичною моделлю маяка: два протилежні промені випромінювання закріплені під фіксованим кутом нахилу α до осі обертання й обертаються один раз за період обертання зорі P. Імпульс з'являється лише тоді, коли миттєвий кут променя наближається до обраного вами кута спостерігача — яскравість обчислюється як гаусова функція цієї кутової різниці й малюється як біжуча крива профілю імпульсу на нижньому холсті. Незалежно від анімації, окрема формула JavaScript застосовує закон гальмування магнітного диполя Ṗ = 32π²B²R⁶sin²α/(3c³IP) — з фіксованим радіусом 10 км і моментом інерції 10³⁸ кг·м² — щоб вивести темп гальмування, характерний вік τ = P/(2Ṗ) і світність гальмування безпосередньо з повзунків Періоду, поля B і Нахилу.
Нейтронна зоря, що обертається з періодом P, випромінюючи два протилежні промені-маяки, зміщені на кут нахилу α від осі обертання. Нижній холст показує інтенсивність імпульсу в часі — яскравий пік щоразу, коли кут променя наближається до обраного вами напрямку спостереження — поряд із живими показниками гальмування обертання (Ṗ, характерний вік, світність гальмування, поле B), обчисленими з повзунків.
Рухайте повзунок Періоду P (логарифмічна шкала, 0,001–10 с) і поля B (log₁₀ Гаусс, 10⁸–10¹³ Гс), щоб перейти від мілісекундних пульсарів до молодих, сильно намагнічених; змінюйте Нахил α і Кут спостерігача, щоб керувати тим, коли промені проходять повз вас; Пауза/Грати зупиняє чи відновлює обертання.
Пульсар у Крабоподібній туманності — залишок ядра зорі після наднової 1054 року — обертається з періодом лише 33 мілісекунди й поступово сповільнюється — саме так, як розраховує це гальмування магнітного диполя цей симулятор — втрачаючи близько 38 наносекунд періоду щодня.
На кожному кадрі код обчислює кутову відстань між кутом спостерігача і кожним із двох протилежних кутів променів (beamAngle1 = angle + α, beamAngle2 = beamAngle1 + π), бере меншу з двох відстаней і перетворює її на яскравість за гаусовим спадом: intensity = exp(-Δ²/0.05). Це єдине число щокадру додається до кільцевого буфера на 300 зразків і перемальовується як рухома лінія профілю імпульсу на нижньому холсті — це не має нічого спільного з градієнтом конуса променя на головному холсті, який має суто фіксовану ширину відображення 0,15 радіана.
Окрема функція JavaScript, а не код малювання на полотні, обчислює Ṗ = 32π²·B²R⁶sin²α / (3c³·I·P), використовуючи повзунки Періоду, поля B і Нахилу разом із трьома фіксованими константами, вбудованими в код: швидкість світла c = 3×10⁸ м/с, радіус зорі R = 10⁴ м (10 км) і момент інерції I = 10³⁸ кг·м². З цього Ṗ характерний вік дорівнює τ = P/(2Ṗ), а світність гальмування — L = 4π²I·Ṗ/P³ — обидва перераховуються щокадру анімації.
У цій спрощеній 2D-моделі — ні. Обидва кути променів обчислюються як постійно зростаюча фаза обертання зорі плюс сталий зсув (angle + α і angle + α + π), тож кожен повний оберт проводить промінь через усі 360°, незалежно від значення α — нахил лише зсуває, коли саме під час обертання промінь вирівнюється з вашим кутом спостерігача, але ніколи не усуває цей перетин. Видимість справжнього пульсара натомість залежить від 3D-геометрії конуса променя, де деякі поєднання нахилу й напрямку спостереження справді ніколи не перетинаються; цей симулятор жертвує цією геометричною тонкістю заради наочної 2D-картини маяка.
Це стилізований ескіз силових ліній диполя, а не розв'язане поле: шість кривих Без'є перемальовуються щокадру, кожна закріплена в центрі зорі й повернута тією самою змінною angle, що керує променями, з кроком 60°. Вони ілюструють ідею, що промені випромінювання прив'язані до магнітної осі, яка обертається, але самі форми кривих не виведені з рівнянь Максвелла чи будь-якої формули дипольного поля.
Симулятор завжди обчислює τ = P/(2Ṗ) у секундах, переводить у роки діленням на 3,15×10⁷, а потім обирає одиницю, яка робить число зручним для читання: мільярди років (Gyr), якщо τ перевищує 10⁹ років, мільйони років (Myr), якщо перевищує 10⁶ років, і тисячі років (kyr) в інших випадках. Пересування повзунків поля B чи Періоду в бік слабших полів або довших періодів збільшує τ і може змінити показану одиницю з kyr на Myr чи Gyr.