Потенційний потік: дешевий підхід, який працює дивовижно добре
Повні рівняння, що регулюють рух повітря навколо профільоподібної поверхні, рівняння Навіє-Стокса, є нелінійними та дорогими для розв'язання. Надалеку від поверхні, однак, в’язкість майже не має значення, і потік можна розглядати як безв’язкий, незмінюваний та ірротаційний — потенційний потік. Це одне спрощення перетворює систему нелінійних диференціальних рівнянь у одну лінійну задачу, рівняння Лапласа для потенціалу швидкості, яку можна розв'язати шляхом накладання простих потоків-цеглинок: однорідний потік, джерела, стоки та витки.
Потоки, точки зупинки та коефіцієнт тиску
Потік лінії простежують шлях безмасового частинкового переносника, який би пройшов через стабільний потік поля, і вони ніколи не перетинаються. Де потік розділяється для проходження над та під тілом, місцева швидкість падає до нуля в точці зупинки. Рівняння Бернуллі, яке є дійсним вздовж будь-якої лінії потоку в цьому безмасовому потоці, перетворює локальну швидкість безпосередньо на локальний тиск через коефіцієнт тиску:
Cp = 1 − (v / U)² U = вільний потік швидкості далеко наперед v = локальна швидкість у точці на/біля поверхні Cp = 1 у точці зупинки (v = 0, максимальний тиск) Cp → −∞ де v найбільший (хоча реальний потік обмежує це) Де швидкість потоку прискорюється — над вигнутою верхньою поверхнею крила з заглибленням або навколо плечей циліндра — Cp стає негативним, що означає тиск нижче вільного потоку. Ця різниця тиску між швидким, низькотискним верхнім пором та повільним, високотискним нижнім пором, інтегрована по всьому тілу, є джерелом підйомної сили.
Cp = 1 − (v / U)² U = free-stream velocity far upstream v = local velocity at a point on/near the surface Cp = 1 at a stagnation point (v = 0, maximum pressure) Cp → −∞ where v is largest (though real flow limits this)
Циркуляція та теорема Кютта-Дюйка
Симметричний циліндр у однорідному потоці створює нульовий чистий підйом за рахунок симетрії — якщо не враховувати штучну циркуляцію Γ, яка є обертальним компонентом, що прискорює потік з одного боку та уповільнює його з іншого. Теорема Кютта-Дюйка точно визначає підйом на одиницю прольоту:
L' = ρ · U · Γ L' = підйом на одиницю прольоту ρ = густина рідини U = швидкість вільного потоку Γ = циркуляція, встановлюється умовою Кютта: потік повинен плавно покидати задній край, без нескінченної швидкості навколо гострого краю Циркуляція Γ — це не вільний параметр — вона єдиним чином визначена вимогами щодо того, щоб потік плавно покидав гострий задній край, а не немислимо обертався навколо нього (умова Кютта). Це фізичне пояснення підйому, яке викриває популярний міф «рівного часу транзиту» як хибний: нічого не вимагає розділення потоку на передньому краю для одночасного з'єднання в задньому кутку, і в реальному потоці це зазвичай не відбувається.
L' = ρ · U · Γ
L' = lift per unit span
ρ = fluid density
U = free-stream speed
Γ = circulation, set by the KUTTA CONDITION:
the flow must leave the trailing edge smoothly, with
no infinite velocity around the sharp edge
Угол атаки та де точка потоку виходить
Наклоніть аерофорт у потік (збільште кут атаки), і умова Кютта вимагає більшого обертання, щоб підтримувати гладкість потоку на задньому краю, що призводить до збільшення підйомної сили — приблизно лінійно, в теорії тонкого аерофорну, близько 2π на радіан кута атаки для тонкого симетричного перерізу. Але потенційний потік припускає, що повітряний прошарок залишатиметься приєднаним, і реальний в’язкий потік зрештою не зможе наздогнати його: за критичним кутом несприятливий тиск на верхній поверхні переважає над повітряним прошарком, він відірвується, і акуратний патерн обертання руйнується. Це — стурбований режим — фундаментальне в’язке явище, яке неможливо передбачити за допомогою безвійної теорії потоку потенціалу; воно може лише сказати, що (неправильна) відповідь продовжує зростати назавжди.
Frequently asked questions
Чи працює пояснення 'рівного часу переходу' для підйомної сили?
Ні — це популярний міф. Немає фізичної вимоги, щоб повітря, що розділяється на передньому краю, одночасно з’єднувалося на задньому краї, і в реальному потоці так не відбувається. Підйом правильно пояснюється за допомогою циркуляції: умова Кютти змушує плавний потік відходити від заднього краю, що вимагає мерехтіння навколо профільоподібної поверхні, а ця циркуляція, об’єднана зі швидкістю вільного потоку, створює підйом відповідно до теореми Кютта-Джоуковського.
Що таке точка збурення?
Це точка на поверхні тіла, де місцева швидкість потоку падає до нуля. Кожен профільоподібний об’єкт у реальному потоці має (принаймні) дві: одна біля переднього краю, де потік розщеплюється, і інша біля або на задньому краї, розташування якої визначається умовою Кютта.
Чому підйом раптово руйнується при високому куті атаки?
Бо потенційний потік передбачає, що потік залишатиметься прикріпленим до поверхні, а реальний в’язкий потік не робить цього при великих кутах атаки. Негативний тиск на верхній площині стає занадто крутим для того, щоб межа шару подолала його, він відокремлюється від поверхні та руйнується порядок циркуляції, на якому покладається теорема Кютта-Джоуковського — це стрімкий знос, який фундаментально є в’язким ефектом, який непередбачувано інвізібний потенційний потік може передбачити сам по собі.
Спробуйте наживо
Усе, що вище, працює прямо у вашому браузері — відкрийте Wind Tunnel і змінюйте параметри під час роботи. Нічого не встановлюється, нічого не завантажується на сервер, уся модель живе в одній вкладці.
▶ Відкрити симуляцію Wind Tunnel