🌊 Gravitationswellen-Chirp — LIGO-Inspiral-Wellenform interaktiv
Interaktiver Gravitationswellen-Chirp-Simulator. Stelle die Massen und die Entfernung eines Doppelsystems ein und beobachte, wie die h(t)-Dehnungswellenform von niedriger zu hoher Frequenz ansteigt, während zwei kompakte Objekte umeinander kreisen und verschmelzen. Mit Spektrogramm und LIGO-Detektorrauschen-Overlay.
Über diese Simulation
Diese Simulation verfolgt den Chirp eines kompakten Doppelsystem-Inspirals: zwei Schwarze Löcher spiralen zueinander, während Gravitationswellen Bahnenergie abtragen. Die Chirpmasse, M_c = (m₁m₂)^(3/5)/(m₁+m₂)^(1/5), bestimmt, wie schnell der Abstand schrumpft, während Keplers drittes Gesetz die Bahnfrequenz liefert. Frequenz und Dehnung steigen zu einem Maximum an der innersten stabilen Kreisbahn (ISCO), dann klingt der Überrest im Ringdown ab — alles live neu berechnet, keine vorgefertigte Animation.
🔬 Was es zeigt
Der Abstand zwischen den beiden Körpern schrumpft nach der Quadrupol-Strahlungsformel. Ein gestrichelter Ring markiert die ISCO (drei Schwarzschild-Radien), an der der Inspiral in einen Verschmelzungsblitz und abklingenden Ringdown übergeht. Das h(t)-Dehnungsdiagramm baut sich live auf, farbcodiert nach Amplitude, mit einer Phasenbeschriftung, die Inspiral, Verschmelzung und Ringdown verfolgt.
🎮 Bedienung
Stelle die Massen mit den Reglern m₁ und m₂ ein (1–80 M☉, Standard 30/25) und die Entfernung mit dem Entfernungsregler (10–5000 Mpc, Standard 400). Die Exzentrizität (0–0,7) ist für ein zukünftiges Bahnmodell reserviert — der Build läuft immer mit einem kreisförmigen Inspiral. Geschwindigkeit (1–200×) skaliert die Wiedergabe; Neustart und Pause setzen sie zurück oder frieren sie ein.
💡 Wusstest du schon?
GW150914, das Ereignis, das dieser Simulator widerspiegelt, verschmolz am 14. September 2015 zwei Schwarze Löcher von etwa 36 und 29 Sonnenmassen und strahlte in weniger als einer Sekunde etwa 3 Sonnenmassen als Gravitationswellen ab — kurzzeitig die stärkste Gravitationswellenquelle im beobachtbaren Universum.
Häufig gestellte Fragen
Wie treibt die Chirpmasse die Wellenform an?
Sie legt die Ratenkonstante β = (64/5)G³m₁m₂(m₁+m₂)/c⁵ in r(t)⁴ = 4β(t_merger − t) fest — die einzige Kombination, die den gesamten Frequenzanstieg steuert, weshalb sie der am besten messbare Parameter eines echten Signals ist.
Warum ändert die Exzentrizität nicht die Form der Bahn?
Das Modell entwickelt immer einen kreisförmigen Inspiral, sodass der Regler ein Platzhalter für ein zukünftiges Update ist und kein aktiver Parameter. Echte Doppelsysteme zirkularisieren ohnehin schnell, sodass dies für den hier gezeigten späten Inspiral realistisch ist.
Was bestimmt Frequenz und Dehnung bei der Verschmelzung?
Die Verschmelzung wird an der ISCO definiert, drei Schwarzschild-Radien der Gesamtmasse. Die Verschmelzungsfrequenz ergibt sich dort aus Keplers Gesetz, und die Spitzendehnung nutzt dieselbe Amplitudenformel, h ∝ (GM_c/c²)^(5/3)(πf)^(2/3)/Entfernung.
Wie wird der Ringdown modelliert?
Nach der ISCO wechselt die Animation zu einer gedämpften Sinusschwingung für den dominanten quasinormalen Modus des Überrests: eine exponentiell abklingende Dehnung mit einer Dämpfungszeit von etwa 20 ms, lose an GW150914s eigenen Ringdown angepasst.
Warum verkleinert die Entfernung die Wellenform, aber nicht ihren Frequenzanstieg?
Die Dehnung fällt als 1/Entfernung ab, da sich die Energie der Welle über eine immer größere Kugel verteilt. Die Frequenzentwicklung hängt nur von den Massen ab, sodass eine entfernte Quelle leiser klingt, ohne langsamer oder schneller zu chirpen.
Stelle Massen und Entfernung eines Doppelsystems ein, beobachte den Anstieg und Chirp der h(t)-Dehnungswellenform, Spektrogramm, LIGO-Rauschen-Overlay. Inspiral-, Verschmelzungs- und Ringdown-Phasen.
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